上一章我们讨论了光的本质属性，人类本体没能达到一定维度空间高度，是感觉不到四维以上时空领域的一切现象的。
    这一章我就来解释一个更加一般的物理学问题:预测未来！嗯，你没有听错，就是预测未来！
    每个人一学就会，非常简单易懂！
    在开始之前，我首先要说的是一个前提语:在坐标系变换模式下，所有的物质以质点形式为圆心向外为方向向量梯度，这个梯度可以是重力场(重力加速度g)也可以是其它度量值，去能量梯度或者动量梯度以及角动量梯度，总之，引入这个概念是为了之后在黎曼几何空间中时空转换的广义相对论和狄拉克场方程中引入可预测未来的时间概念，至于怎么引入，那就不是我能搞定的了。也许万有引力从此就不再孤单哈。刚才的重点是宏观尺度下的质点度量方法，就像科学家们一直纠结的时空曲率弯曲下的两点最短测地线不是直线而是弧线(黎曼曲线)，而ab张量和ba张量，就像爬坡和下坡不是一个概念，我们就以球体质点为例，远离球体为梯度增加值，回归球体趋于稳定态，就像炮弹发射原理相似哈。
    下面就来介绍预测未来的时间方式了！
    抛射物最大水平位移距离计算公式:
    物体在二维平面上的抛射运动可以通过分解初始速度为水平和垂直分量来进行分析。给定初始速度 ( v_1 ) 和发射仰角 ( \\theta )，我们可以计算出水平初速度 ( v_{1x} ) 和垂直初速度 ( v_{1y} )，然后根据这些分量来计算发射距离。
    首先，我们将初始速度 ( v_1 ) 分解为水平和垂直分量：
    [ v_{1x} = v_1 \\cos(\\theta) ] [ v_{1y} = v_1 \\sin(\\theta) ]
    物体的水平位移（即发射距离）取决于水平初速度 ( v_{1x} ) 和飞行时间 ( t )。由于在水平方向上没有外力（忽略空气阻力）作用，物体做匀速直线运动，所以水平位移 ( d ) 可以表示为：
    [ d = v_{1x} \\cdot t ]
    为了找到飞行时间 ( t )，我们需要考虑垂直方向的运动。在垂直方向上，物体受到重力加速度 ( g ) 的作用，做匀加速直线运动。物体的垂直位移 ( y ) 可以表示为：
    [ y = v_{1y} \\cdot t - \\frac{1}{2} g t^2 ]
    当物体落地时，垂直位移 ( y ) 为零（假设发射点和落地点在同一高度），所以我们有：
    [ 0 = v_{1y} \\cdot t - \\frac{1}{2} g t^2 ]
    解这个二次方程，我们可以得到飞行时间 ( t )。这个方程有两个解：一个是 ( t = 0 )（初始时刻），另一个是物体落地时的时刻：
    [ t = \\frac{2v_{1y}}{g} ]
    现在我们将 ( t ) 代入水平位移的公式中，得到发射距离 ( d )：
    [ d = v_{1x} \\cdot \\frac{2v_{1y}}{g} ]
    将 ( v_{1x} ) 和 ( v_{1y} ) 的表达式代入，我们得到最终的发射距离公式：
    [ d = (v_1 \\cos(\\theta)) \\cdot \\frac{2(v_1 \\sin(\\theta))}{g} ]
    [ d = \\frac{v_1^2 \\sin(2\\theta)}{g} ]
    这里，( g ) 是重力加速度，通常取地球表面的值约为 ( 9.81 , \\tt{m\/s}^2 )。这个公式给出了在理想情况下（忽略空气阻力和其他外力），具有一定初始速度和发射仰角的物体所能达到的最大水平距离。
    上面介绍的知识点的关键是如何确定时间的方式，对我们来说太有用了，就好像你就是个预言家，上知天文下知地理哈。
    那么，把这个引入狄拉克场方程中会如何呢？
    等会再说吧！先来看看芬斯勒几何学关于时空领域的一般问题:
    芬斯勒几何学（finsler geometry）是数学中的一个分支，它扩展了黎曼几何的概念，专注于研究所谓的芬斯勒空间。在这种几何中，度量不仅仅依赖于位置，还依赖于方向，这使得芬斯勒几何比黎曼几何更加一般化。芬斯勒几何的基本对象是芬斯勒度量，它是在每一点上定义的一个非线性度量函数。
    在物理学中，特别是广义相对论和宇宙学中，通常使用的是黎曼几何，因为它提供了描述时空弯曲的框架。黎曼几何中的度量只依赖于位置，不依赖于方向，这使得它适合于描述均匀且各向同性的宇宙模型。
    然而，芬斯勒几何在某些情况下被认为是更一般的时